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管廊成品电力支架的力学计算的三种假设,各有优缺点,工程上都有应用。反力直线分布假设虽然计算非常简单,但与一般的实际情况差异较大,只有当梁的刚度很大时,才能比较接近实际情况;半无限体弹性地基模型虽然与实际情况比较接近,但必要把围岩作为半无限体参与计算,用解析方法分析有一定的困难,而且作了均质、连续、弹性等假设本身也与实际情况有一定的差异;应用温克尔假设的局部变形理论,虽然从理论上不如半无限弹性地基梁模型严密,但计算方法比较简便些。由于目前对围岩力学性态还没有全面认识,尤其是对围岩中的小型、微型裂隙处理尚无比较有效的方法,因此在支架计算中,采用局部变形理论计算围岩的抗力作为 作用于支架上的抗力,便于计算,这是一种比较有效的实用方。

管廊成品支架

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管廊通信支架托臂

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二、局部变形地基梁的基本微分方程
前面已给出温克尔假设,该假设可表述为:地基表面任一点 的沉降与该点单位面积上所受的压力成正比。

假设长为宽为6的弹性地基等截面直梁,地基反力与沉 陷关系满足温克尔假设,梁上作用有任意荷载,其坐标、荷载及内力、变形正向如图2-9所示。

在图2-9中,我们规定梁变形前的左端截面中心为坐标原点,轴向右为正,y轴向下为正。分布荷载g及集中荷载向下为正,集中力偶荷载A顺时针为正,梁的内力中弯矩,使的梁上边缘受拉为正,剪力化使得微段逆时针转为正。 梁的变形中挠度(等于地基的沉陷量)向下为正。
四、管廊成品电力支架的特解
上面讨论的是梁跨间无荷载的情况,现讨论梁跨间作用有荷 载,如图2-10所示的情况,梁上作用有集中力P,集中力偶M及分布荷载g,这些力的作用点的横坐标分别为p、这时梁的挠度曲线微分方程式(2-16)的通解,由齐次解及特解叠加而成。齐次解即梁跨间无荷载时的解,特解根据梁跨间荷载的性质及分布范围而定,它反映了荷载的影响,因此,特解又称荷载影响附加项或荷载项。对于图2-8所示一般荷载情 形,试图用一个连续函数来表示荷载影响附加项,不但困难而且使用上也不方便。所以,工程上常按荷载性质及分布范围,在保证各段梁变形协调的条件下,分段表示这些附加项。当采用分段 表示附加项时,我们可以按照材料力学求普通梁挠度曲线初参数解的方法,得弹性地基梁挠度曲线的初参数方程式;也可以利用公式(2-24)写出图2-10所示情形的变位及内力计算公式。 现以挠度曲线yx为例,说明各段附加项的求法。

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